ATLAS и CMS рассказывают о поисках гипотетических тяжелых частиц-резонансов

Распределение двухфотонных событий по инвариантной массе двух фотонов

Распределение двухфотонных событий по инвариантной массе двух фотонов. Точки — экспериментальные данные, цветные гистограммы — результаты моделирования в рамках Стандартной модели. На нижнем графике показано отношение данных и моделирования. Изображение из статьи CMS Collaboration, 2015. Search for diphoton resonances in the mass range from 150 to 850 GeV in pp collisions at √s = 8 TeV

За последние недели две крупнейшие коллаборации Большого адронного коллайдера, ATLAS и CMS, выпустили сразу несколько статей, посвященных поискам гипотетических частиц-резонансов. Ничего экстраординарного обнаружено не было, что в очередной раз позволило усилить ограничения на некоторые модели Новой физики.

Резонансы — это общее название любых нестабильных частиц, продукты распада которых полностью видны в детекторе. Когда экспериментаторы изучают какой-то определенный набор частиц, зарегистрированных детектором, они могут восстановить их инвариантную массу и построить по ней распределение. Узкий всплеск над ровным фоном в таком распределении говорит о существовании новой частицы (или, как минимум, новой структуры); это и есть резонанс.

Очень многие адроны являются резонансами при малых инвариантных массах. Хиггсовский бозон, открытый в 2012 году, тоже проявился как резонанс, распадающийся на два фотона или на четыре лептона (см., например, графики в новости Хиггсовский бозон: открытие и планы на будущее, «Элементы», 16.07.2012). Поэтому, когда экспериментаторы ищут проявления Новой физики без привязки к какой-то теоретической модели, они перебирают различные наборы частиц и смотрят, нет ли в распределении по инвариантным массам каких-то резонансов. Это один из самых консервативных способов искать «экзотику».

Мы уже сообщали о таких поисках на первых этапах работы коллайдера. Затем основные силы экспериментаторов были брошены на детальное изучение хиггсовского бозона и поиск суперсимметрии. Сейчас же, опубликовав окончательные данные по этим ключевым темам, физики снова вернулись к теме резонансов. Проанализировав всю статистику сеанса Run 1, группы ATLAS и CMS представили результаты поиска резонансов разной природы.

Это были, прежде всего, двухфотонные резонансы (см. публикации Search for high-mass diphoton resonances in pp collisions at √s = 8 TeV with the ATLAS detector и Search for diphoton resonances in the mass range from 150 to 850 GeV in pp collisions at √s = 8 TeV), которые очень хорошо регистрируются детектором. Такие резонансы могли бы быть хиггсовскими бозонами в неминимальных хиггсовских моделях или более экзотическими частицами, например, тяжелыми собратьями гравитона. Их отсутствие в области инвариантных масс вплоть до 1 ТэВ позволило ограничить соответствующие теоретические модели.

Чуть сложнее изучать резонансы, распадающиеся на топ-кварки (см. статьи A search for tt̄ resonances using lepton-plus-jets events in proton-proton collisions at √s = 8 TeV with the ATLAS detector и Search for resonant tt̄ production in proton-proton collisions at √s = 8 TeV). Каждый топ-кварк сам распадается на большой набор частиц, которые требуется вначале идентифицировать и собрать вместе, чтобы реконструировать энергию и импульс топ-кварка. Тем не менее это физикам неплохо удается. Здесь помогают новые методики изучения адронных струй, про которые мы рассказывали в новости Детальная структура адронных струй помогает анализировать новые типы процессов. Аналогичные трудности возникают при поиске резонансов в парном рождении W- или Z-бозонов (см. статьи коллаборации ATLAS Search for production of WW/WZ resonances decaying to a lepton, neutrino and jets in pp collisions at √s = 8 TeV with the ATLAS detector и Search for high-mass diboson resonances with boson-tagged jets in proton-proton collisions at √s = 8 TeV with the ATLAS detector).

Изучались также тяжелые резонансы, распадающиеся на тау-лептоны (A search for high-mass resonances decaying to τ+τ in pp collisions at √s = 8 TeV with the ATLAS detector), которыми могут быть частицы-переносчики новых гипотетических сил. Другой экзотический вариант — тяжелые собратья лептонов, распадающиеся как резонансы на Z-бозон и обычные лептоны (Search for heavy lepton resonances decaying to a Z boson and a lepton in pp collisions at √s = 8 TeV with the ATLAS detector).

Полезно подчеркнуть, что во всех этих поисках на графиках данных наблюдаются неизбежные статистические флуктуации. Отдельные точки могут даже существенно расходиться со Стандартной моделью, как, например, точка при массе чуть выше 400 ГэВ на рисунке в начале новости. Однако статистическую значимость всех таких флуктуаций надо оценивать с учетом «эффекта заглядывания во все углы». Из-за него никаких громких выводов о наблюдении необычного эффекта на основании одного такого отклонения сделать не удается.


2
Показать комментарии (2)
Свернуть комментарии (2)

  • Minbadar  | 13.06.2015 | 09:39 Ответить
    >Когда экспериментаторы изучают какой-то определенный набор частиц, зарегистрированных детектором, они могут восстановить их инвариантную массу и построить по ней распределение. Узкий всплеск над ровным фоном в таком распределении говорит о существовании новой частицы (или, как минимум, новой структуры); это и есть резонанс.

    Что значит "узкий" и на что вообще ориентируются в поисках? Если истинная ширина резонанса окажется больше ожиданий экспериментаторов, то его просто не заметят. Вот как тут быть.
    Ответить
    • Игорь Иванов > Minbadar | 13.06.2015 | 14:25 Ответить
      > Что значит "узкий"

      Про ширину резонансов в простых словах я вот тут писал: http://elementy.ru/time/zepto/zepto-2.html

      > и на что вообще ориентируются в поисках?

      Делается так: набираются данные в некоторой области по инвариантным массам системы частиц (M_inv), получается распределение по M_inv. Затем проверяется, можно ли это распределение описать плавной функцией или же для оптимального описания требуется поверх нее добавлять какой локальный всплеск. Все эти элементы описания — сама плавная функция, положение и ширина всплеска — являются свободными параметрами, которые могут варьироваться в своих диапазонах. Задача фитирования — найти такую комбинацию параметров, которая наилучшим образом проходит через данные.

      Ожидания экспериментатора здесь присутствуют как в самом внешнем виде функции, так и в границах диапазона свободных параметров. Если эти ожидания сильно расходятся с реальностью, то такой анализ не позволит заметить новый резонанс. Ну, бывает, что ж поделать. Для отлова широких резонансов или вообще широких структур в распределениях требуются другие методики (например, фазовый анализ, который активно используется в адронной физике, интерференция с фоном и др.). Поиск резонансов заточен, как правило, для случая не слишком широких резонансов, ширина которых в несколько раз меньше их массы.
      Ответить
Написать комментарий
Элементы

© 2005–2025 «Элементы»